Klassieke Mechanica/Statica/Virtuele arbeid: verschil tussen versies
Verwijderde inhoud Toegevoegde inhoud
Regel 140:
=De klassieke uitwerking=
Voor de praktijk zullen we dus geen snelheden berekenen, maar alleen de differentiaal van de verplaatsing. We beginnen best met eerst de vectoriële vorm volgens de formule hierboven op te schrijven . Voor het voorbeeld van de twee vrijheidsgraden geeft dit :
:<math>\vec{F} \cdot \delta\vec{r}_F + \vec{G} \cdot \delta\vec{r}_G = 0</math>
Daar beide krachten op hetzelfde punt werken, kan men hier de indices bij de positievector weglaten.
Nu moet men beslissen hoe men elk van de termen, elk scalair product, zal uitrekenen.
==a) Berekening in termen van orthogonale coördinaten==
:<math>\vec{F} \cdot \delta\vec{r} = F_x.\delta x + F_y.\delta y + F_z.\delta z</math>
Regel 160 ⟶ 161:
==b) Berekening met de goniometrische vorm==
Bij de goniometrische vorm
'''Voorbeeld'''<br />
Voor '''F''' in het voorbeeld werd reeds opgemerkt dat een verandering van θ resulteert in een verplaatsing loodrecht op '''F''', dus zonder energieverandering. Alleen bij verandering van r zal er arbeid geleverd worden door of op de veer. Daar een toename van r een verplaatsing oplevert in tegengestelde zin van de kracht, wordt de goniometrische vorm:
:<math>\vec{F} \cdot \delta\vec{r} =</math> F.δr.cos 180° = -F.δr
Groeperend naar de veralgemeende coördinaten krijgen we dus voor het geheel
Regel 174 ⟶ 175:
:<math>E_p = -\int{\vec{F}\cdot d\vec{r}}</math>
Hieruit volgt onmiddellijk:
:<math> \delta E_p = -\vec{F}\cdot
of
:<math>\vec{F}\cdot \delta\vec{r} = -\delta E_p</math><br />
'''Voorbeeld'''<br />
De potentiële energie van de veer in het voorbeeld wordt duidelijk alleen beïnvloed door de parameter r:
|