Klassieke Mechanica/Statica: verschil tussen versies
Verwijderde inhoud Toegevoegde inhoud
Regel 142:
[[afbeelding:sharnierkrachten.png|right|krachten in een scharnier]]
Belangrijk is dat men bij het aanduiden van de krachten tussen de onderdelen erop let dat '''de actie-reactiewet gerespecteerd wordt'''. Als balk A een kracht uitoefent op balk B, dan zal balk B een gelijke maar tegengesteld gerichte kracht uitoefenen op balk A.
Bemerk dat in de vectoriële notatie het plus- of minteken geen enkele aanduiding geeft over de richting van de betrokken vector. Het minteken zegt alleen dat er nog een even grote maar tegengestelde kracht voorkomt in het systeem.
Regel 156:
Voor elk onderdeel moeten de evenwichtsvergelijkingen opgeschreven worden. Voor dit tweedimensionaal voorbeeld met 2 onderdelen levert dit 2x3
===De vergelijkingen===
Regel 168:
* som van de momenten t.o.v. A = 0 (positief gerekend in tegenwijzerzin):
:<math>\sum M_i = -X_{AB}.d_{st}.\sin \alpha -G_m.d_m.\cos \alpha - G_L.(l/2).\cos \alpha + X_C.l.\sin \alpha + Y_C.l.\cos \alpha = 0 </math>
Dit vorm een stelsel van 3
Regel 178:
* som van de momenten t.o.v. B = 0 (positief gerekend in tegenwijzerzin):
:<math>\sum M_i = X_{AB}.d_{st}.\sin \alpha + G_R.(l/2).\cos \alpha - X_C.l.\sin \alpha + Y_C.l.\cos \alpha = 0 </math>
Dit vorm ook een stelsel van 3
Alle vergelijkingen samen vormen echter een stelsel van 6 vergelijkingen in 5 onbekenden: Y<sub>A</sub>, X<sub>AB</sub>, X<sub>C</sub> ,Y<sub>C</sub>, Y<sub>B</sub>. De ontbrekende onbekende is een zijdelingse reactie in
Regel 190:
* som van de momenten t.o.v. A = 0 (positief gerekend in tegenwwijzerzin):
:<math>\sum M_i = -G_m.d_m.\cos \alpha - G_L.(l/2).\cos \alpha - G_R.(3l/2).\cos \alpha + Y_B.2l.\cos \alpha = 0 </math>
Dit vorm een stelsel van 2
:<math> Y_B = \frac{2.G_m.d_m + G_L.l + G_R.3l}{4l}</math>
Men kan de vergelijkingen voor het
:<math>\sum M_i = X_{AB}.d_{st}.\sin \alpha - G_R.(3l/2).\cos \alpha - X_C.l.\sin \alpha - Y_C.l.\cos \alpha + Y_B.2l.\cos \alpha = 0 </math>
Als men dit optelt bij de momentenvergelijking voor het linkse deel, krijgt men ook de vorige momentenvergelijking.
Regel 218:
[[afbeelding:manOpLadder2.png|230x270px|right|man op ladder]]
Neemt men bij vorig voorbeeld de staaf tussen de treden weg, dan bekomt men een systeem dat op zijn geheel vervormbaar is. Er zijn nu in de steunpunten zijdelingse reacties nodig om te beletten dat die zouden wegschuiven. Het grote verschil is nu dat men bij het toepassen van de evenwichtsvoorwaarden voor het geheel, niet meer een stelsel heeft dat op zichzelf oplosbaar is. In dit geval zit men met 3 vergelijkingen in 4 onbekenden: X<sub>A</sub>, Y<sub>A</sub>, X<sub>B</sub> en Y<sub>B</sub> (zie figuur hieronder). In vele gevallen kan men echter toch nog de momentenvergelijking voor het geheel opschrijven als een vergelijking in één onbekende, die ogenblikkelijk op te lossen is en zo een vertrekpunt kan vormen voor het handmatig oplossen van het stelsel. In dit geval kan men bv. de momentenvergelijking voor het geheel opschrijven t.o.v. het punt A of B. Dat zal een vergelijking leveren waarin resp. alleen Y<sub>B</sub> of alleen Y<sub>A</sub> voorkomt als onbekende. Als men zo bv. Y<sub>B</sub> bepaald heeft, vormen de vergelijkingen voor het
<br clear="all"/>
[[afbeelding:manOpLadder2Bgeheel.png|left|man op ladder: evenwicht van 't geheel]]
Regel 247:
De momentenvergelijking t.o.v. A voor het geheel:
:<math>\sum M_i = -G_m.d_m.\cos \alpha - G_L.(l/2).\cos \alpha - G_R.(3l/2).\cos \alpha + Y_B.2l.\cos \alpha = 0 </math>
Deze vergelijking is dezelfde als in het vorige geval, daar X<sub>A</sub> en X<sub>B</sub> geen moment hebben t.o.v. A. Ze bevat slechts 1 onbekende, nl. Y<sub>B</sub>, en deze kan dus onmiddellijk uitgerekend worden. De oplossing invoeren in de vergelijkingen voor het rechter deel leidt tot een stelsel van 3 vergelijkingen in 3 onbekenden dat afzonderlijk oplosbaar is. Daarna moeten nog 2 vergelijkingen van het
==Meervoudige contacten==
|